Modos cuasinormales de agujeros negros de Gauss-Bonnet-AdS: hacia una descripción holográfica de acoplamiento finito

Aquí mostraremos que no hay otra inestabilidad para los agujeros negros de Einstein-Gauss-Bonnet-anti-de Sitter (AdS) que la eikonal y consideraremos las características del espectro cuasinormal en el sector de estabilidad en detalle. El espectro cuasinormal obtenido consiste en dos tipos de modos esencialmente diferentes: perturbativos y no perturbativos en el acoplamiento de Gauss-Bonnet α. Los modos sonoros e hidrodinámicos de la rama perturbativa pueden expresarse a través de sus límites de Schwarzschild-AdS agregando una corrección lineal en α a las tasas de amortiguamiento: ω≈Reω SAdS −Imω SAdS(1−α·((D+1)(D−4)/2R 2))i, donde R es el radio de AdS. La rama no perturbativa de modos consiste en modos puramente imaginarios, cuyas tasas de amortiguamiento aumentan sin límite cuando α tiende a cero. Cuando el radio del agujero negro es mucho mayor que el radio de anti-de Sitter R, se reproduce el régimen del agujero negro con horizonte plano (brana negra). Si el acoplamiento de Gauss-Bonnet α (o el utilizado en holografía λGB) no es lo suficientemente pequeño, entonces los agujeros negros y las branas sufren de inestabilidad, por lo que la interpretación holográfica de la perturbación de tales agujeros negros se torna cuestionable, como, por ejemplo, la supuesta violación del límite de viscosidad en la gravedad de mayores derivadas. Por ejemplo, la brana negra en D = 5 es inestable en |λGB| > 1/8 y tiene un tiempo de relajación anormalmente grande al acercarse al umbral de inestabilidad.