임의의 운동에서의 난류와 표면에 의한 음 생성

Lighthill-Curle 이론은 임의의 대류 운동을 포함하도록 확장되었습니다. 표면 경계 조건을 기준으로 한 균질한 파장 필드에 대한 Kirchhoff 설명도 임의의 운동을 하는 표면으로 일반화되었습니다. 이 확장은 오류가 있는 이전의 두 가지 설명과는 다릅니다. 경계 면과 난류가 방사된 길이 척도에 비해 집합적일 때, 난류는 이동하는 사중극의 부피 분포와 음향적으로 동등하며, 표면은 이극 및 단극 분포와 동등합니다. 저속 대류 속도에서, 그들의 필드는 도플러 인자 [1 - M ,[ -1의 거듭제곱으로 증가합니다. 일반적으로 대류 가속도는 이 조건에서 새로운 원천 항을 발생시킵니다. 도플러 인자가 특이할 때 마흐 파 조건에서, 난류와 표면 모두 비집합적이며 단극 분포와 음향적으로 동등합니다. 대류 가속도는 방사를 제한하는 경향이 있습니다. 이 조건에서 표면 원천은 저속 원천과는 아무런 관련이 없으며, 필드 변수에서 2차에 해당하여 선형 저속 항과 대조를 이룹니다. 고속 초음속 대류 속도에서, 필드는 표면에 수직인 마흐 파 방출 방향으로 강한 빔을 형성합니다. 이때 필드의 크기는 가우시안 표면 곡률에 반비례합니다. 표면이 단일 곡률만을 가질 경우, 필드는 r^{12}에 비례하며 이 조건에서 국부적으로 평면일 경우, 필드는 더 이상 이동 거리에 따라 감소하지 않습니다. 고속 초음속에서는 표면에서 유도되는 강도가 표면 속도의 제곱에 따라 증가하는 경향이 있습니다.