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Résumé Nous mesurons l'énergisation thermique des électrons dans des simulations 1D et 2D de particules dans des cellules de chocs ioniques-électroniques sans collision, quasi-perpendiculaires et à faible beta (β p = 0,25) avec un rapport de masse m i / m e = 200, un nombre de Mach rapide M ms = 1 – 4, et un angle de champ magnétique en amont θ Bn = 55°–85° par rapport à la normale du choc n ˆ. Il est connu que le chauffage des électrons par choc est décrit par un saut de potentiel électrique ambipolaire, parallèle à B, Δ ϕ ∥, qui évolue de manière à peu près linéaire avec le saut de température des électrons. Nos simulations ont Δ ϕ ∥ / (0,5 m i u sh 2) ∼ 0,1 – 0,2 en unités de l'énergie cinétique globale des ions avant le choc, en accord avec des mesures et simulations antérieures. Différentes manières de mesurer ϕ ∥, y compris l'utilisation de champs dans le cadre de de Hoffmann–Teller, concordent avec une précision de dizaines de pourcents. Négliger les termes du tenseur de pression électronique hors-diagonaux peut entraîner une sous-estimation systématique de ϕ ∥ dans nos chocs à faible β p. Nous nous concentrons en outre sur deux chocs à θ Bn = 65° : un cas M s = 4 (M A = 1,8) avec un précurseur long de 30 d i de vagues whistler le long de n ˆ, et un cas M s = 7 (M A = 3,2) avec un précurseur plus court de 5 d i de whistlers obliques à n ˆ et B ; d i est la profondeur de peau ionique. Au sein des précurseurs, ϕ ∥ présente une montée séculaire vers le choc le long de multiples longueurs d'onde whistler et montre également des pics localisés dans des creux magnétiques. Dans une simulation 1D du cas M s = 4, θ Bn = 65°, ϕ ∥ montre une faible dépendance au rapport entre la fréquence de plasma électronique et la fréquence de cyclotron ω pe /Ω ce, et ϕ ∥ diminue d'un facteur 2 lorsque m i / m e est élevé à la vraie valeur proton-électron de 1836.
Tran et al. (Mon,) ont étudié cette question.