Modelo de interação de dipolos magnéticos histéricos

O arranjo interativo de finas partículas magnéticas foi estudado com um modelo de dipolo magnético histérico que simula um arranjo bem disperso e diluído de partículas finas. Em qualquer estado, cada elemento de dipolo está paralelo ou antiparalelo ao eixo do arranjo. No modelo, os elementos se invertem de acordo com a vulnerabilidade. O arranjo cúbico de elementos atribuídos é estendido nos cálculos, adicionando arranjos hipotéticos idênticos ao original. Este método de extensão periódica elimina o campo demagnetizante coerente de razão de aspecto finita. Cálculos feitos usando este modelo mostram que a quebra columnar está presente em grande medida. Essa quebra pode ser parcialmente atenuada ao atribuir uma distribuição de campos críticos com grande variação aos elementos do arranjo. O campo de interação médio é observado como uma função linear da magnetização, de acordo com a teoria. A devoção do campo de interação é uma função da magnetização do arranjo, em desacordo com o valor constante previsto pela teoria. O desacordo é atribuído à quebra columnar. Apoio a esta proposição é dado pela observação de que a atenuação parcial da quebra columnar gera uma desvio constante em uma faixa de magnetização de até aproximadamente ±25 por cento da saturação. A coercividade do arranjo interativo é maior do que o valor obtido na ausência de interação. O aumento da coercividade é atribuído à dependência linear da expectativa do campo de interação na magnetização. Dois testes dessa hipótese geram concordância. Primeiro, quando a expectativa é anulada por um campo demagnetizante coerente direcionado opostamente, a coercividade diminui quase para seu valor não interativo. Segundo, a dependência funcional crescente prevista da coercividade na magnetização de saturação é observada tanto nesses arranjos quanto em experimentos independentes. A dependência da devoção do campo de interação no estado de magnetização mostra que mesmo a função de Preisach modificada para esses arranjos não é estável em toda a faixa de magnetização. Esta conclusão é ainda justificada pela função de distribuição observada que parece crescer de um estado para outro, em vez de simplesmente se deslocar e manter sua forma.